Сверхпроводники.
Сверхпроводники – это материалы, электрическое сопротивление которых при достижении температуры ниже определённого значения (т.н. критической температуры), становится равным строго нулевому значению (нулю). В таких случаях говорят, что материал приобретает сверхпроводимость, сверхпроводящие свойства или переходит в сверхпроводящее состояние.
Описание. Материалы сверхпроводников
Низкотемпературные и высокотемпературные сверхпроводники
Классификация, типы и виды сверхпроводников
Свойства сверхпроводников, эффекты
Эффект Мейснера, квантовая левитация
Применение и использование сверхпроводников
Описание. Материалы сверхпроводников.
Сверхпроводники – это материалы, электрическое сопротивление которых при достижении температуры ниже определённого значения (т.н. критической температуры), становится равным строго нулевому значению (нулю). В таких случаях говорят, что материал приобретает сверхпроводимость, сверхпроводящие свойства или переходит в сверхпроводящее состояние.
Сверхпроводниками являются совершенно различные материалы, которые в обычном состоянии даже не являются проводниками. Помимо металлов и их сплавов, к сверхпроводникам относятся некоторые полупроводники, керамические материалы, сверхпроводники на основе железа, органические сверхпроводники и иные вещества, например, сероводород.
Сверхпроводник переходит в сверхпроводящее состояние не постепенно, а скачкообразно – при достижении температуры ниже критической. Выше этой температуры металл, сплав или иной материал находится в нормальном состоянии (проводником, полупроводником или диэлектриком), а ниже ее – сверхпроводником. У некоторых веществ сверхпроводящие свойства возникают при определенных внешних условиях, например, по достижении определенного значения давления.
Как правило, критическая температура крайне низка, что ограничивает использование сверхпроводников. Однако в последнее время (в 2017 г.) были открыты сверхпроводники, обладающие свойством сверхпроводимости при комнатной температуре.
Открытие сверхпроводников:
Первый сверхпроводник был открыт в 1911 г. голландским физиком Хейке Камерлинг-Оннес у ртути. Он проводил опыты по проверке электрических свойств данного металла при понижении температуры. В то время предполагалось, что со снижением температуры постепенно понижается и электрическое сопротивление проводника, а при слишком низких температурах якобы электроны практически останавливаются и металл совсем перестает проводить ток.
Однако в ходе эксперимента был получен обратный эффект. Вначале – при понижении температуры электрическое сопротивление ртути (α-ртуть) плавно падало, а затем после преодоления температуры в 4,153 кельвина – совсем исчезло. Этот эффект был назван сверхпроводимостью.
В следующем году были обнаружены ещё два металла-сверхпроводника: свинец и олово.
Впоследствии были открыты и другие сверхпроводники.
Низкотемпературные и высокотемпературные сверхпроводники:
В зависимости от значения критической температуры все сверхпроводники делятся на низкотемпературные и высокотемпературные. За точку отсчета принята температура 77 K (-196 оС), которая приблизительна равна температуре кипения жидкого азота 77,4 K (-95,75 °C).
Деление это имеет явно практическое значение. Так, для охлаждения материалов используют жидкие газы. Чтобы охладить материал ниже 77 К (-196 оС) применяют жидкий гелий. Температура кипения жидкого гелия составляет 4,222 K (-268,928 °C). Для охлаждения высокотемпературных сверхпроводников, критическая температура у которых больше 77 К, применяют жидкий азот, который легче и дешевле в получении.
Классификация, типы и виды сверхпроводников:
По отклику сверхпроводников на магнитное поле они делятся сверхпроводники 1 (первого) рода и сверхпроводники 2 (второго) рода.
Сверхпроводники 1 (первого) рода по достижению единственного определенного значения напряженности магнитного поля (т.н. критического магнитного поля, Hc) теряют свою сверхпроводимость. До этого значения магнитное поле огибает сверхпроводник, а свыше его – проникает внутрь и проводник теряет свою сверхпроводимость.
У сверхпроводников 2 (второго) рода имеется два критических значения магнитного поля Hc1 и Hc2. При приложении магнитного поля первого критического значения Hc1 происходит частичное проникновение магнитного поля в тело сверхпроводника, однако сверхпроводимость сохраняется. Выше второго значения критического поля Hc2, сверхпроводимость разрушается полностью. В магнитных полях от первого до второго критического значения в сверхпроводнике существует вихревая структура магнитного поля.
По критической температуре сверхпроводники делятся на низкотемпературные сверхпроводники (Тк < 77 К) и высокотемпературные сверхпроводники (Тк > 77 К).
Свойства сверхпроводников, эффекты:
1. Нулевое электрическое сопротивление.
Сопротивление сверхпроводников равно нулю только тогда, когда через него пропускают постоянный электрический ток. Если же пропускать переменный электрический ток, то оно отлично от нуля и возрастает с повышением температуры.
2. Критическая температура сверхпроводников.
Критическая температура делит сверхпроводники на два состояния: обычное и сверхпроводящее.
3. Критическое магнитное поле сверхпроводников.
Если сверхпроводник поместить во внешнее магнитное поле, то последнее будет огибать его. Однако при определенных – критических значениях магнитного поля материал потеряет свои сверхпроводящие свойства и станет обычным материалом. Данное значение магнитного поля принято считать критическим полем.
5. Выталкивание магнитного поля сверхпроводником из своего объёма.
Это явление было названо эффектом Мейснера по имени первооткрывателя. Впервые явление экспериментально наблюдалось в 1933 году немецкими физиками В. Мейснером и Р. Оксенфельдом.
Эффект Мейснера означает полное вытеснение внешнего магнитного поля из объёма проводника при его переходе в сверхпроводящее состояние. Внутри сверхпроводника намагниченность равна нулю. В поверхностном слое сверхпроводника действуют незатухающие электрические токи, которые создают внутреннее магнитное поле, противоположно направленное внешнему, приложенному магнитному полю и компенсирующее его.
Однако не у всех сверхпроводников наблюдается полный эффект Мейснера. Вещества, проявляющие полный эффект Мейснера, называются сверхпроводниками первого рода, а частичный – сверхпроводниками второго рода. Для сверхпроводников второго рода магнитное поле в интервале значений Hc1 – Hc2 проникает и действует в виде вихрей Абрикосова. Однако стоит отметить, что в низких магнитных полях (ниже значения Hc и Hc1 ) полным эффектом Мейснера обладают все типы сверхпроводников.
Отсутствие внешнего магнитного поля в объеме сверхпроводника означает, что электрический ток протекает только в поверхностном слое сверхпроводника.
6. Квантовая левитация.
Если взять сверхпроводник (соответственно предварительно охлажденный), а потом поднести к нему мощный магнит, то такой сверхпроводник образует свое собственное магнитное поле, схожее по силе с полем магнита. В результате магнитные поля сверхпроводника и магнита выталкивают друг друга и магнит спокойно левитирует – парит над сверхпроводником. Данный эффект также называют эффектом Мейснера.
И соответственно наоборот, если поместить сверхпроводник над магнитом, то сверхпроводник благодаря действию эффекта Мейснера также будет парить – левитировать над магнитом.
Магнитное поле буквально “хватает” сверхпроводник и цепко “держит” его в любом положении, в котором бы он не находился изначально: над или под магнитом. В полях, магнитная индукция которых составляет 0,001 Тл, заметно смещение магнита или сверхпроводника вверх на расстояние порядка одного сантиметра. При увеличении магнитного поля вплоть до критического магнит или сверхпроводник поднимается всё выше.
Можно не только не только просто удержать сверхпроводник или магнит в нужном положении в воздухе, но и заставить сверхпроводник двигаться над и даже под магнитными “рельсами” с высокой скоростью. При этом сверхпроводник двигается только в том направлении, в каком магнитное поле магнита остаётся неизменным. Явление это ещё получило название «квантовый замок».
Как только температура сверхпроводника становится выше критической, то он перестаёт парить.
Обычно, в опыте по квантовой левитации используется сверхпроводник 2-го рода. Это обуславливается тем, что своей критической температуры он достигает при помощи более дешёвого жидкого азота (имеющего температуру ниже -195,795 °C), а не более дорогого жидкого гелия (имеющего температуру ниже -268,928 °C).
7. Переход вещества в сверхпроводящее состояние сопровождается изменением его тепловых свойств – удельной теплоемкости.
Под удельной теплоемкостью понимается физическая величина, которая численно равна количеству теплоты, необходимое для нагревания вещества массой 1 кг на 1 К.
Удельная теплоемкость сверхпроводника резко (скачкообразно) возрастает вблизи температуры перехода в сверхпроводящее состояние, и довольно быстро (скачкообразно) уменьшается с понижением температуры. Иными словами, в области перехода для повышения температуры вещества в сверхпроводящем состоянии требуется больше теплоты, чем в нормальном состоянии, а при очень низких температурах – наоборот.
8. Критический ток.
Это значение максимального постоянного тока, который может выдерживать сверхпроводник без потери сверхпроводящего состояния. При превышении этого значения сверхпроводник теряет свойство сверхпроводимости. Как и критическое магнитное поле, критический ток обратно пропорционально зависит от температуры, уменьшаясь при ее увеличении.
Сверхпроводники 1 рода и сверхпроводники 2 рода, металлы и прочие материалы, критическая температура и критическое магнитное поле:
Материалы | Критическая температура, К | Критические поля (при 0 К), Гс (Э*) | |
Сверхпроводники 1-го рода | Hc | ||
Родий | 0,000325 | 0,049 | |
Магний | 0,0005 | —** | |
Вольфрам | 0,012 | 1* | |
Гафний | 0,37 | —** | |
Титан | 0,39 | 60 | |
Рутений | 0,47 | 46* | |
Кадмий | 0,52 | 28 | |
Цирконий | 0,55 | 65* | |
Осмий | 0,71 | 46,6* | |
Уран | 0,8 | —** | |
Цинк | 0,85 | 53 | |
Галлий | 1,08 | 59 | |
Алюминий | 1,2 | 100* | |
Рений | 1,7 | 188* | |
Сплав Аu-Bi | 1,84 | —** | |
Таллий | 2,37 | 180 | |
Индий | 3,41 | 280 | |
Олово | 3,72 | 305 | |
Ртуть | 4,15 | 411 | |
Тантал | 4,5 | 830* | |
Ванадий | 4,89 | 1340* | |
Свинец | 7,1999 | 803 | |
Технеций | 11,2 | —** | |
H2S (сероводород) | 203 при давлении 150 ГПа | 720 000 | |
Сверхпроводники 2-го рода | Hc1 | Hc2 | |
Ниобий | 9,25 | 1735 | 4040 |
Pb1Mo5,1S6 | 14,4 | – | 600 000 |
Nb3Sn | 18,1 | – | 220 000 |
(Nb3Al)4Ge | 20 | —** | —** |
Nb3Ge | 23,2 | – | 400 000 |
MgB2 | 39 | —** | —** |
Yb0,9Ca0,1Ba1,8Sr0,2Cu4O8 | 86 | —** | —** |
YBa2Cu3O7 | 93 | 1000*** | 1 000 000*** |
Bi1,6Pb0,6Sr2Ca2Sb0,1Cu3Oх | 115 | —** | —** |
HgBa2Ca2Cu3O8+x | 135 | —** | —** |
Примечание:
* для материалов, помеченных * значение критического поля указано в Э (эрстед), для остальных в Гс (гаусс).
** – нет данных.
*** Экстраполировано к абсолютному нулю.
© Фото https://www.pexels.com, https://pixabay.com,
https://www.leadingedgeonly.com/innovation/view/superconducting-tapes
свойства сопротивление левитация использование применение сверхпроводников на основе стекловолокна
металлы магнитные сверхпроводники используют для создания которые 1 2 первого второго рода физика стекловолокно эффект суть электрического тока магнит кратко
русский сверхпроводник материал реферат купить примеры в магнитном поле
ток в сверхпроводнике презентация по составу
кольцо из сверхпроводника